Děkujeme za návštěvu Přírody. Verze prohlížeče, kterou používáte, má omezenou podporu pro CSS. Pro nejlepší zážitek doporučujeme použít novější verzi prohlížeče (nebo vypnout režim kompatibility v Internet Exploreru). Zároveň, abychom zajistili nepřetržitou podporu, budeme zobrazovat stránky bez stylů a JavaScriptu.
Magnetické vlastnosti tvrdého hexaferitu SrFe12O19 (SFO) jsou řízeny komplexním vztahem jeho mikrostruktury, která určuje jejich význam pro aplikace permanentních magnetů. Vyberte skupinu nanočástic SFO získaných syntézou samovznícení sol-gel a proveďte hloubkovou charakterizaci strukturní rentgenové práškové difrakce (XRPD) pomocí analýzy profilu čar G(L). Získaná distribuce velikosti krystalitů odhaluje zřejmou závislost velikosti ve směru [001] na metodě syntézy, což vede k tvorbě vločkovitých krystalitů. Kromě toho byla velikost nanočástic SFO určena analýzou transmisní elektronovou mikroskopií (TEM) a byl odhadnut průměrný počet krystalitů v částicích. Tyto výsledky byly vyhodnoceny pro ilustraci tvorby stavů jedné domény pod kritickou hodnotou a aktivační objem je odvozen z časově závislých magnetizačních měření, zaměřených na objasnění procesu reverzní magnetizace tvrdých magnetických materiálů.
Magnetické materiály v nanoměřítku mají velký vědecký a technologický význam, protože jejich magnetické vlastnosti vykazují výrazně odlišné chování ve srovnání s jejich objemovou velikostí, což přináší nové perspektivy a aplikace1,2,3,4. Mezi nanostrukturními materiály se atraktivním kandidátem pro aplikace permanentních magnetů stal hexaferit typu M SrFe12O19 (SFO)5. Ve skutečnosti bylo v posledních letech provedeno mnoho výzkumné práce na přizpůsobení materiálů na bázi SFO v nanoměřítku prostřednictvím různých metod syntézy a zpracování k optimalizaci velikosti, morfologie a magnetických vlastností6,7,8. Kromě toho se jí dostalo velké pozornosti ve výzkumu a vývoji výměnných spojovacích systémů9,10. Jeho vysoká magnetokrystalická anizotropie (K = 0,35 MJ/m3) orientovaná podél osy c jeho hexagonální mřížky 11,12 je přímým výsledkem komplexní korelace mezi magnetismem a krystalovou strukturou, krystality a velikostí zrna, morfologií a texturou. Proto je ovládání výše uvedených charakteristik základem pro splnění konkrétních požadavků. Obrázek 1 znázorňuje typickou hexagonální prostorovou grupu P63/mmc SFO13 a rovinu odpovídající odrazu studie analýzy profilu čar.
Mezi souvisejícími charakteristikami snižování velikosti feromagnetických částic vede tvorba stavu jedné domény pod kritickou hodnotou ke zvýšení magnetické anizotropie (díky vyššímu poměru plochy povrchu k objemu), což vede ke koercitivnímu poli14,15. Široká oblast pod kritickým rozměrem (DC) v tvrdých materiálech (typická hodnota je asi 1 µm) a je definována tzv. koherentní velikostí (DCOH)16: jedná se o metodu nejmenšího objemu pro demagnetizaci v koherentní velikosti. (DCOH), vyjádřeno jako aktivační objem (VACT) 14. Jak je však znázorněno na obrázku 2, ačkoli je velikost krystalu menší než DC, proces inverze může být nekonzistentní. U nanočásticových (NP) komponent závisí kritický objem reverze na magnetické viskozitě (S) a její závislost na magnetickém poli poskytuje důležité informace o spínacím procesu NP magnetizace17,18.
Nahoře: Schematický diagram vývoje koercitivního pole s velikostí částic, znázorňující odpovídající proces obrácení magnetizace (upraveno z 15). SPS, SD a MD znamenají superparamagnetický stav, jednu doménu a vícedoménu; DCOH a DC se používají pro průměr koherence a kritický průměr. Dole: Náčrtky částic různých velikostí, znázorňující růst krystalitů od monokrystalu k polykrystalickému.
V nanoměřítku však byly zavedeny také nové komplexní aspekty, jako je silná magnetická interakce mezi částicemi, distribuce velikosti, tvar částic, povrchová porucha a směr snadné osy magnetizace, což vše činí analýzu náročnější19, 20. Tyto prvky významně ovlivňují distribuci energetické bariéry a zaslouží si pečlivé zvážení, čímž ovlivňují režim obrácení magnetizace. Na tomto základě je zvláště důležité správně pochopit korelaci mezi magnetickým objemem a fyzikálním nanostrukturním hexaferitem typu M SrFe12O19. Proto jsme jako modelový systém použili sadu SFO připravenou metodou bottom-up sol-gel a nedávno jsme provedli výzkum. Předchozí výsledky naznačují, že velikost krystalitů se pohybuje v řádu nanometrů a spolu s tvarem krystalitů závisí na použitém tepelném zpracování. Kromě toho krystalinita takových vzorků závisí na metodě syntézy a k objasnění vztahu mezi krystality a velikostí částic je zapotřebí podrobnější analýza. Aby bylo možné tento vztah odhalit, byly pomocí analýzy transmisní elektronové mikroskopie (TEM) kombinované s Rietveldovou metodou a analýzou profilu čar vysoké statistické rentgenové práškové difrakce pečlivě analyzovány parametry krystalové mikrostruktury (tj. krystality a velikost částic, tvar). . režim XRPD). Strukturní charakterizace si klade za cíl určit anizotropní charakteristiky získaných nanokrystalitů a prokázat proveditelnost analýzy profilu čar jako robustní techniky pro charakterizaci rozšíření píku do rozsahu nanoměřítek (feritových) materiálů. Bylo zjištěno, že objemově vážená distribuce velikosti krystalitů G(L) silně závisí na krystalografickém směru. V této práci ukazujeme, že jsou skutečně potřebné doplňkové techniky k přesné extrakci parametrů souvisejících s velikostí, aby se přesně popsala struktura a magnetické charakteristiky takových práškových vzorků. Byl také studován proces reverzní magnetizace, aby se objasnil vztah mezi charakteristikami morfologické struktury a magnetickým chováním.
Rietveldova analýza dat rentgenové práškové difrakce (XRPD) ukazuje, že velikost krystalitů podél osy c může být upravena vhodným tepelným zpracováním. Konkrétně ukazuje, že rozšíření píku pozorované v našem vzorku je pravděpodobně způsobeno anizotropním krystalitovým tvarem. Kromě toho, konzistence mezi středním průměrem analyzovaným Rietveldem a Williamson-Hallovým diagramem (
Snímky TEM ve světlém poli (a) SFOA, (b) SFOB a (c) SFOC ukazují, že jsou složeny z částic deskovitého tvaru. Odpovídající distribuce velikostí jsou zobrazeny v histogramu panelu (df).
Jak jsme si také všimli v předchozí analýze, krystality ve vzorku skutečného prášku tvoří polydisperzní systém. Protože rentgenová metoda je velmi citlivá na koherentní rozptylový blok, je k popisu jemných nanostruktur nutná důkladná analýza dat práškové difrakce. Zde je velikost krystalitů diskutována prostřednictvím charakterizace objemově vážené distribuční funkce velikosti krystalitů G(L)23, kterou lze interpretovat jako hustotu pravděpodobnosti nalezení krystalitů předpokládaného tvaru a velikosti a její hmotnost je úměrná to. Objem v analyzovaném vzorku. S prizmatickým tvarem krystalitů lze vypočítat průměrnou objemově váženou velikost krystalitů (průměrná délka strany ve směrech [100], [110] a [001]). Proto jsme vybrali všechny tři vzorky SFO s různou velikostí částic ve formě anizotropních vloček (viz odkaz 6), abychom vyhodnotili účinnost tohoto postupu pro získání přesné distribuce velikosti krystalitů materiálů v nanoměřítku. Aby bylo možné vyhodnotit anizotropní orientaci feritových krystalitů, byla provedena analýza profilu linie na datech XRPD vybraných píku. Testované vzorky SFO neobsahovaly vhodnou (čistou) difrakci vyššího řádu ze stejné sady krystalových rovin, takže nebylo možné oddělit příspěvek rozšíření čáry od velikosti a zkreslení. Současně je pozorované rozšíření difrakčních čar pravděpodobně způsobeno efektem velikosti a průměrný tvar krystalitů je ověřen analýzou několika čar. Obrázek 4 porovnává objemově váženou distribuční funkci velikosti krystalitů G(L) podél definovaného krystalografického směru. Typickou formou distribuce velikosti krystalitů je lognormální distribuce. Jednou z charakteristik všech získaných distribucí velikostí je jejich unimodalita. Ve většině případů lze toto rozdělení připsat nějakému definovanému procesu tvorby částic. Rozdíl mezi průměrnou vypočítanou velikostí vybraného píku a hodnotou extrahovanou z Rietveldova upřesnění je v přijatelném rozsahu (vzhledem k tomu, že postupy kalibrace přístroje se mezi těmito metodami liší) a je stejný jako rozdíl z odpovídající sady rovin podle Debye Získaná průměrná velikost je v souladu se Scherrerovou rovnicí, jak je ukázáno v tabulce 2. Trend objemové průměrné velikosti krystalitů dvou různých modelovacích technik je velmi podobný a odchylka absolutní velikosti je velmi malá. I když mohou být neshody s Rietveldem, např. v případě (110) odrazu SFOB, může to souviset se správným určením pozadí na obou stranách zvoleného odrazu ve vzdálenosti 1 stupně 2θ v každém směr. Nicméně vynikající shoda mezi oběma technologiemi potvrzuje relevanci metody. Z analýzy rozšíření píku je zřejmé, že velikost podél [001] má specifickou závislost na metodě syntézy, což vede k tvorbě vločkovitých krystalitů v SFO6,21 syntetizovaných sol-gelem. Tato funkce otevírá cestu pro použití této metody k navrhování nanokrystalů s preferenčními tvary. Jak všichni víme, komplexní krystalová struktura SFO (jak je znázorněna na obrázku 1) je jádrem feromagnetického chování SFO12, takže tvarové a velikostní charakteristiky lze upravit tak, aby se optimalizoval design vzorku pro aplikace (jako je permanentní související s magnetem). Zdůrazňujeme, že analýza velikosti krystalitů je účinný způsob, jak popsat anizotropii tvarů krystalitů, a dále posiluje dříve získané výsledky.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) SFOC vybraný odraz (100), (110), (004) objemově vážená distribuce velikosti krystalitů G(L).
Abychom mohli vyhodnotit účinnost postupu k získání přesné distribuce velikosti krystalitů nanopráškových materiálů a aplikovat ji na komplexní nanostruktury, jak je znázorněno na obrázku 5, ověřili jsme, že tato metoda je účinná v nanokompozitních materiálech (nominální hodnoty). Přesnost pouzdra je složena z SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w %). Tyto výsledky jsou plně v souladu s Rietveldovou analýzou (pro srovnání viz titulek na obrázku 5) a ve srovnání s jednofázovým systémem mohou nanokrystaly SFO zvýraznit deskovější morfologii. Očekává se, že tyto výsledky použijí tuto analýzu profilu čar na složitější systémy, ve kterých se může překrývat několik různých krystalových fází bez ztráty informací o jejich příslušných strukturách.
Objemově vážená distribuce velikosti krystalitů G(L) vybraných odrazů SFO ((100), (004)) a CFO (111) v nanokompozitech; pro srovnání, odpovídající hodnoty Rietveldovy analýzy jsou 70(7), 45(6) a 67(5) nm6.
Jak ukazuje obrázek 2, určení velikosti magnetické domény a správný odhad fyzického objemu jsou základem pro popis takových složitých systémů a pro jasné pochopení interakce a strukturního řádu mezi magnetickými částicemi. Nedávno bylo podrobně studováno magnetické chování vzorků SFO, se zvláštní pozorností na reverzní proces magnetizace, za účelem studia nevratné složky magnetické susceptibility (χirr) (obrázek S3 je příkladem SFOC)6. Abychom hlouběji porozuměli mechanismu převrácení magnetizace v tomto nanosystému na bázi feritu, provedli jsme měření magnetické relaxace v reverzním poli (HREV) po nasycení v daném směru. Zvažte \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (další podrobnosti viz obrázek 6 a doplňkový materiál) a poté získejte aktivační objem (VACT). Vzhledem k tomu, že jej lze definovat jako nejmenší objem materiálu, který lze koherentně obrátit při události, představuje tento parametr „magnetický“ objem zapojený do procesu obrácení. Naše hodnota VACT (viz tabulka S3) odpovídá kouli o průměru přibližně 30 nm, definované jako koherentní průměr (DCOH), který popisuje horní hranici převrácení magnetizace systému koherentní rotací. Přestože existuje obrovský rozdíl ve fyzickém objemu částic (SFOA je 10krát větší než SFOC), tyto hodnoty jsou zcela konstantní a malé, což naznačuje, že mechanismus obrácení magnetizace všech systémů zůstává stejný (v souladu s tím, co tvrdíme). je systém jediné domény) 24 . Nakonec má VACT mnohem menší fyzický objem než analýza XRPD a TEM (VXRD a VTEM v tabulce S3). Můžeme tedy dojít k závěru, že proces přepínání neprobíhá pouze prostřednictvím koherentní rotace. Všimněte si, že výsledky získané použitím různých magnetometrů (obrázek S4) dávají velmi podobné hodnoty DCOH. V tomto ohledu je velmi důležité definovat kritický průměr částice s jednou doménou (DC), aby bylo možné určit nejrozumnější proces obrácení. Podle naší analýzy (viz doplňkový materiál) můžeme odvodit, že získaný VACT zahrnuje nekoherentní rotační mechanismus, protože DC (~0,8 µm) je velmi daleko od DC (~0,8 µm) našich částic, tedy vytvoření doménových zdí není Poté získal silnou podporu a získal konfiguraci jediné domény. Tento výsledek lze vysvětlit vytvořením interakční domény25, 26. Předpokládáme, že jeden krystalit se účastní interakční domény, která sahá až do vzájemně propojených částic díky heterogenní mikrostruktuře těchto materiálů27,28. Přestože rentgenové metody jsou citlivé pouze na jemnou mikrostrukturu domén (mikrokrystaly), měření magnetické relaxace poskytuje důkazy o složitých jevech, které se mohou vyskytovat v nanostrukturovaných SFO. Optimalizací nanometrové velikosti zrn SFO je tedy možné zabránit přechodu na proces vícedoménové inverze, a tím zachovat vysokou koercivitu těchto materiálů.
(a) Časově závislá magnetizační křivka SFOC měřená při různých hodnotách HREV reverzního pole po nasycení při -5 T a 300 K (uvedeno vedle experimentálních dat) (magnetizace je normalizována podle hmotnosti vzorku); pro názornost, vložka ukazuje experimentální data 0,65 T pole (černý kruh), které nejlépe vyhovuje (červená čára) (magnetizace je normalizována na počáteční hodnotu M0 = M(t0)); (b) odpovídající magnetická viskozita (S) je inverzní funkcí pole SFOC A (čára je vodítkem pro oko); c) schéma aktivačního mechanismu s detaily fyzické/magnetické délkové stupnice.
Obecně řečeno, k obrácení magnetizace může dojít prostřednictvím řady místních procesů, jako je nukleace stěny domény, šíření a připnutí a uvolnění. V případě feritových částic s jednou doménou je aktivační mechanismus zprostředkován nukleací a je spuštěn změnou magnetizace menší než je celkový objem magnetické reverze (jak je znázorněno na obrázku 6c)29.
Mezera mezi kritickým magnetismem a fyzickým průměrem implikuje, že nekoherentní režim je průvodním jevem převrácení magnetické domény, což může být způsobeno nehomogenitami materiálu a povrchovými nerovnostmi, které se stávají korelovanými, když se velikost částic zvětší o 25, což má za následek odchylku od rovnoměrný stav magnetizace.
Můžeme tedy konstatovat, že v tomto systému je proces obrácení magnetizace velmi komplikovaný a snaha o zmenšení velikosti v nanometrovém měřítku hraje klíčovou roli v interakci mezi mikrostrukturou feritu a magnetismem. .
Pochopení složitého vztahu mezi strukturou, formou a magnetismem je základem pro navrhování a vývoj budoucích aplikací. Analýza profilu čar vybraného XRPD obrazce SrFe12O19 potvrdila anizotropní tvar nanokrystalů získaných naší metodou syntézy. V kombinaci s TEM analýzou byla prokázána polykrystalická povaha této částice a následně bylo potvrzeno, že velikost SFO zkoumaná v této práci byla nižší než kritický průměr jedné domény, a to navzdory důkazům růstu krystalitů. Na tomto základě navrhujeme proces nevratné magnetizace založený na vytvoření interakční domény složené z propojených krystalitů. Naše výsledky dokazují úzkou korelaci mezi morfologií částic, krystalickou strukturou a velikostí krystalitů, které existují na úrovni nanometrů. Tato studie si klade za cíl objasnit proces reverzní magnetizace tvrdých nanostrukturních magnetických materiálů a určit roli mikrostrukturních charakteristik ve výsledném magnetickém chování.
Vzorky byly syntetizovány za použití kyseliny citrónové jako chelatačního činidla/paliva podle metody samovznícení sol-gel, popsané v Referenci 6. Podmínky syntézy byly optimalizovány tak, aby se získaly tři různé velikosti vzorků (SFOA, SFOB, SFOC), které byly získané vhodnými úpravami žíháním při různých teplotách (1000, 900 a 800 °C, v tomto pořadí). Tabulka S1 shrnuje magnetické vlastnosti a zjišťuje, že jsou relativně podobné. Podobným způsobem byl připraven také nanokompozit SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 hm.
Difrakční obrazec byl měřen pomocí záření CuKa (A = 1,5418 Á) na práškovém difraktometru Bruker D8 a šířka štěrbiny detektoru byla nastavena na 0,2 mm. Použijte počítadlo VANTEC pro sběr dat v rozsahu 2θ 10-140°. Teplota během záznamu dat byla udržována na 23 ± 1 °C. Odraz je měřen technologií step-and-scan a délka kroku všech zkušebních vzorků je 0,013° (2theta); maximální špičková hodnota vzdálenosti měření je -2,5 a + 2,5° (2theta). Pro každý vrchol je vypočítáno celkem 106 kvant, zatímco pro ocas je to asi 3000 kvant. Několik experimentálních píku (oddělených nebo částečně překrývajících se) bylo vybráno pro další simultánní analýzu: (100), (110) a (004), které se vyskytly při Braggově úhlu blízkém Braggovu úhlu registrační čáry SFO. Experimentální intenzita byla korigována na Lorentzův polarizační faktor a pozadí bylo odstraněno s předpokládanou lineární změnou. Ke kalibraci přístroje a spektrálnímu rozšíření byl použit standard NIST LaB6 (NIST 660b). Pro získání čistých difrakčních čar použijte LWL (Louer-Weigel-Louboutin) dekonvoluční metodu 30,31. Tato metoda je implementována v programu profilové analýzy PROFIT-software32. Z proložení dat naměřené intenzity vzorku a standardu pomocí pseudo Voigtovy funkce se extrahuje odpovídající správný obrys čáry f(x). Funkce rozdělení velikosti G(L) je určena z f(x) podle postupu uvedeného v odkazu 23. Další podrobnosti naleznete v doplňkovém materiálu. Jako doplněk k analýze profilu čar se používá program FULLPROF k provádění Rietveldovy analýzy na datech XRPD (podrobnosti lze nalézt v Maltoni et al. 6). Stručně řečeno, v Rietveldově modelu jsou difrakční píky popsány modifikovanou Thompson-Cox-Hastings pseudo Voigtovou funkcí. LeBailovo upřesnění dat bylo provedeno na standardu NIST LaB6 660b, aby ilustroval příspěvek přístroje k rozšíření píku. Podle vypočteného FWHM (plná šířka při poloviční intenzitě vrcholu) lze Debye-Scherrerovu rovnici použít k výpočtu objemově vážené průměrné velikosti koherentní rozptylové krystalické domény:
Kde λ je vlnová délka rentgenového záření, K je tvarový faktor (0,8-1,2, obvykle se rovná 0,9) a θ je Braggův úhel. To platí pro: vybraný odraz, odpovídající sadu rovin a celý vzor (10-90°).
Kromě toho byl pro TEM analýzu použit mikroskop Philips CM200 pracující při 200 kV a vybavený vláknem LaB6, aby se získaly informace o morfologii částic a distribuci velikosti.
Měření relaxace magnetizace se provádí dvěma různými přístroji: Systém měření fyzikálních vlastností (PPMS) od Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), vybavený 9T supravodivým magnetem, a MicroSense Model 10 VSM s elektromagnetem. Pole je 2 T, vzorek je saturován v poli (μ0HMAX:-5 T a 2 T, v tomto pořadí pro každý přístroj), a poté je aplikováno reverzní pole (HREV), aby se vzorek dostal do spínací oblasti (blízko HC ) a poté se zaznamená pokles magnetizace jako funkce času v průběhu 60 minut. Měření se provádí při 300 K. Odpovídající aktivační objem je vyhodnocen na základě naměřených hodnot popsaných v doplňkovém materiálu.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Magnetické poruchy v nanostrukturních materiálech. V nové magnetické nanostruktuře 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. a Nordblad, P. Kolektivní magnetické chování. V novém trendu magnetismu nanočástic, strany 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Magnetická relaxace v systémech jemných částic. Progress in Chemical Physics, str. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ atd. Nová struktura a fyzika nanomagnetů (zván). J. Application Physics 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. atd. Tematický přehled: pokrok a vyhlídky aplikací tvrdých hexaferitových permanentních magnetů. J. Fyzika. D. Přihlaste se na fyziku (2020).
Maltoni, P. atd. Optimalizací syntézy a magnetických vlastností nanokrystalů SrFe12O19 se duální magnetické nanokompozity používají jako permanentní magnety. J. Fyzika. D. Přihlaste se na Physics 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. atd. Objasnit vztah mezi morfologií nanočástic, jadernou/magnetickou strukturou a magnetickými vlastnostmi slinutých magnetů SrFe12O19. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. aj. Optimalizovat magnetické vlastnosti tvrdých a měkkých materiálů pro výrobu výměnných pružinových permanentních magnetů. J. Fyzika. D. Přihlaste se na Physics 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. atd. Upravte magnetické vlastnosti tvrdých a měkkých nanostruktur SrFe12O19/CoFe2O4 prostřednictvím vazby složení/fáze. J. Fyzika. Chemistry C 125, 5927–5936 (2021).
Maltoni, P. atd. Prozkoumejte magnetickou a magnetickou vazbu nanokompozitů SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4. J. Mag. Mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Hexagonální ferity: Přehled syntézy, výkonu a použití hexaferitové keramiky. Upravit. alma mater. věda. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D vizualizační systém pro elektronickou a strukturální analýzu. J. Applied Process Crystallography 41, 653–658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Magnetická interakce. Frontiers in Nanoscience, s. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. atd. Korelace mezi velikostí/doménou strukturou vysoce krystalických nanočástic Fe3O4 a magnetickými vlastnostmi. věda. Zástupce 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Magnetické a magnetické materiály. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. a kol. Magnetická interakce v nanoporézních složkách nanočástic CoFe2O4 s kubickou magnetickou anizotropií. Nanotechnology 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Omezení úvah o magnetických záznamových médiích. J. Mag. Mag. alma mater. 200, 616-633 (1999).
Lavorato, GC atd. Magnetická interakce a energetická bariéra v duálních magnetických nanočásticích jádro/plášť jsou posíleny. J. Fyzika. Chemie C 119, 15755–15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Magnetické vlastnosti nanočástic: mimo vliv velikosti částic. Chemie jedno euro. J. 15, 7822-7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Zlepšit magnetické vlastnosti řízením morfologie nanokrystalů SrFe12O19. věda. Zástupce 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. a Eliceiri, K. NIH Image to ImageJ: 25 let analýzy obrazu. A. Nat. Metoda 9, 676–682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Hladkost a platnost distribuce velikosti krystalitů v analýze rentgenového profilu. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM aj. Magnetická viskozita a mikrostruktura: velikost částic v závislosti na aktivačním objemu. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. a Laureti, S. v magnetickém záznamu s ultra vysokou hustotou. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanostruktury a obrácení magnetizace filmu. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Evoluce interakční domény v texturovaném jemnozrnném magnetu Nd2Fe14B. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Magnetické zpevnění závislé na velikosti v nanočásticích CoFe2O4: účinek povrchového spin tiltu. J. Fyzika. D. Přihlaste se na Physics 53, 504004 (2020).
Čas odeslání: 11. prosince 2021
